We discuss certain structure theorems in the class A which is closely related to the study of the problems of solving systems concerning the predual of a dual operator algebra generated by a contraction on a separable infinite dimensional complex Hilbert space.
Given vectors x and y in a Hilbert space, an interpolating operator is a bounded operator T such that Tx = y. An interpolating operator for n vectors satisfies the equation $Tx_i\;:\;y_i,\;for\;i\;=\;1,\;2,\;{\cdots},\;n$. In this article, we obtained the following : $Let\;x\;=\;\{x_i\}\;and\;y=\{y_\}$ be two vectors in a separable complex Hilbert space H such that $x_i\;\neq\;0$ for all $i\;=\;1,\;2;\cdots$. Let L be a commutative subspace lattice on H. Then the following statements are equivalent. (1) $sup\;\{\frac{\$\mid${\sum_{k=1}}^l\;\alpha_{\kappa}E_{\kappa}y\$\mid$}{\$\mid${\sum_{k=1}}^l\;\alpha_{\kappa}E_{\kappa}x\$\mid$}\;:\;l\;\in\;\mathbb{N},\;\alpha_{\kappa}\;\in\;\mathbb{C}\;and\;E_{\kappa}\;\in\;L\}\;<\;\infty\;and\;$\mid$y_n\$\mid$x_n$\mid$^{-1}\;=\;1\;for\;all\;n\;=\;1,\;2,\;\cdots$. (2) There exists an operator A in AlgL such that Ax = y, A is a unitary operator and every E in L reduces, A, where AlgL is a tridiagonal algebra.
By forming completions of families of noncommutative polynomials, we define a notion of noncommutative continuous function and locally bounded Borel function that give a noncommutative analogue of the functional calculus for elements of commutative $C^{*}$-algebras and von Neumann algebras. These notions give a precise meaning to $C^{*}$-algebras defined by generator and relations and we show how they relate to many parts of operator and operator algebra theory.
Im, Man Kyu;Ji, Un Cig;Kim, Young Yi;Park, Su Hyung
Journal of the Chungcheong Mathematical Society
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v.20
no.4
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pp.367-373
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2007
For a unital *-subalgebra of the space $\mathcal{L}^a(X)$ of all adjointable maps on a Hilbert $\mathcal{B}$-module X with a $C^*$-algebra $\mathcal{B}$, we study unitary operator (in such algebra)-valued multiplier ${\sigma}$ on a normal, generating subsemigroup S of a group G with its extension to G. A dilation of a projective isometric ${\sigma}$-representation of S is established as a projective unitary ${\rho}$-representation of G for a suitable unitary operator (in some algebra)-valued multiplier ${\rho}$ associated with the multiplier ${\sigma}$ which is explicitly constructed.
Let $M_{z^N}(N{\in}{\mathbb{Z}}^d_+)$ be a bounded multiplication operator on a class of Hilbert spaces with orthogonal basis $\{z^n:n{\in}{\mathbb{Z}}^d_+\}$. In this paper, we prove that each reducing subspace of $M_{z^N}$ is the direct sum of some minimal reducing subspaces. For the case that d = 2, we find all the minimal reducing subspaces of $M_{z^N}$ ($N=(N_1,N_2)$, $N_1{\neq}N_2$) on weighted Bergman space $A^2_{\alpha}({\mathbb{B}}_2)$(${\alpha}$ > -1) and Hardy space $H^2({\mathbb{B}}_2)$, and characterize the structure of ${\mathcal{V}}^{\ast}(z^N)$, the commutant algebra of the von Neumann algebra generated by $M_{z^N}$.
Let ${\mathcal{H}}$ be an infinite dimensional separable Hilbert space with a fixed orthonormal base $\{e_1,e_2,{\cdots}\}$. Let L be the subspace lattice generated by the subspaces $\{[e_1],[e_1,e_2],[e_1,e_2,e_3],{\cdots}\}$ and let $Alg{\mathcal{L}}$ be the algebra of bounded operators which leave invariant all projections in ${\mathcal{L}}$. Let p and q be natural numbers (p < q). Let ${\mathcal{A}}$ be a linear manifold in $Alg{\mathcal{L}}$ such that $T_{(p,q)}=0$ for all T in ${\mathcal{A}}$. If ${\mathcal{A}}$ is a Lie ideal, then $T_{(p,p)}=T_{(p+1,p+1)}={\cdots}=T_{(q,q)}$ and $T_{(i,j)}=0$, $p{\eqslantless}i{\eqslantless}q$ and i < $j{\eqslantless}q$ for all T in ${\mathcal{A}}$.
Let $\mathcal{H}$ be an infinite dimensional separable Hilbert space with a fixed orthonormal base $\{e_1,e_2,{\cdots}\}$. Let $\mathcal{L}$ be the subspace lattice generated by the subspaces $\{[e_1],[e_1,e_2],[e_1,e_2,e_3],{\cdots}\}$ and let $Alg{\mathcal{L}}$ be the algebra of bounded operators which leave invariant all projections in $\mathcal{L}$. Let p and q be natural numbers($p{\leqslant}q$). Let $\mathcal{B}_{p,q}=\{T{\in}Alg\mathcal{L}{\mid}T_{(p,q)}=0\}$. Let $\mathcal{A}$ be a linear manifold in $Alg{\mathcal{L}}$ such that $\{0\}{\varsubsetneq}{\mathcal{A}}{\subset}{\mathcal{B}}_{p,q}$. If $\mathcal{A}$ is an ideal in $Alg{\mathcal{L}}$, then $T_{(i,j)}=0$, $p{\leqslant}i{\leqslant}q$ and $i{\leqslant}j{\leqslant}q$ for all T in $\mathcal{A}$.
Given operators X and Y acting on a separable Hilbert space ${\mathcal{H}}$, an interpolating operator is a bounded operator A such that AX = Y. We show the following: Let ${\mathcal{L}}$ be a subspace lattice acting on a separable complex Hilbert space ${\mathcal{H}}$. and let $X=(x_{ij})$ and $Y=(y_{ij})$ be operators acting on ${\mathcal{H}}$. Then the following are equivalent: (1) There exists an invertible operator $A=(a_{ij})$ in $Alg{\mathcal{L}}$ such that AX = Y. (2) There exist bounded sequences {${\alpha}_n$} and {${\beta}_n$} in ${\mathbb{C}}$ such that $${\alpha}_{2k-1}{\neq}0,\;{\beta}_{2k-1}=\frac{1}{{\alpha}_{2k-1}},\;{\beta}_{2k}=-\frac{{\alpha}_{2k}}{{\alpha}_{2k-1}{\alpha}_{2k+1}}$$ and $$y_{i1}={\alpha}_1x_{i1}+{\alpha}_2x_{i2}$$$$y_{i\;2k}={\alpha}_{4k-1}x_{i\;2k}$$$$y_{i\;2k+1}={\alpha}_{4k}x_{i\;2k}+{\alpha}_{4k+1}x_{i\;2k+1}+{\alpha}_{4k+2}x_{i\;2k+2}$$ for $$k{\in}N$$.
Given vectors x and y in a separable complex Hilbert space $\cal{H}$, an interpolating operator is a bounded operator A such that Ax = y. We show the following : Let Alg$\cal{L}$ be a tridiagonal algebra on a separable complex Hilbert space H and let x = ($x_i$) and y = ($y_i$) be vectors in H. Then the following are equivalent: (1) There exists an invertible operator A = ($a_{kj}$) in Alg$\cal{L}$ such that Ax = y. (2) There exist bounded sequences $\{{\alpha}_n\}$ and $\{{{\beta}}_n\}$ in $\mathbb{C}$ such that for all $k\in\mathbb{N}$, ${\alpha}_{2k-1}\neq0,\;{\beta}_{2k-1}=\frac{1}{{\alpha}_{2k-1}},\;{\beta}_{2k}=\frac{\alpha_{2k}}{{\alpha}_{2k-1}\alpha_{2k+1}}$ and $$y_1={\alpha}_1x_1+{\alpha}_2x_2$$$$y_{2k}={\alpha}_{4k-1}x_{2k}$$$$y_{2k+1}={\alpha}_{4k}x_{2k}+{\alpha}_{4k+1}x_{2k+1}+{\alpha}_{4k+2}x_{2k+2}$$.
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[게시일 2004년 10월 1일]
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