• 한국광학회지
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• 제5권1호
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• pp.125-130
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• 1994

광섬유 레이저의 수동형 모우드록킹을 위한 새로운 공진기 구조를 제안하고 이를 실험하였다. 광섬유 레이저 공진기의 한쪽 끝에는 이색성 평면경을 부착하였으며, 다른쪽 끝은 긴길이의 광섬유 Sagnac loop로 이루어진 비선형 loop mirror로 구성하였다. Er 첨가 광섬유 레이저와 Nd 첨가 광섬유 레이저의 각각의 경우에 대한 모우드록킹의 실험결과를 기술하였다.

• 한국광학회지
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• 제4권1호
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• pp.101-107
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• 1993

3준위 레이저 rate equation 및 overlap integral로부터 파장 1.48 ${\mu}m$에서 여기된 E$r^{3+}$ 첨가 광섬유 광증폭기를 위한 광섬유 매개 변수의 최적 조건을 계산하였다. 이 계산으로부터 Er3+ 첨가 광섬유 광섬유 광증폭기의 소신호 이득(small signal gain) 특성을 개구수 (N.A.), V값, 광섬유 길이, 차단 파장(cutoff wavelength) 등의 함수로 알아 보았으며 또한, 최대 소신호 이득을 갖기 위한 광섬유 매개 변수를 결정하였다.

• 한국정밀공학회:학술대회논문집
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• 한국정밀공학회 2011년도 춘계학술대회 논문집
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• pp.851-852
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• 2011

• 한국광학회지
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• 제11권6호
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• pp.429-433
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• 2000

본 논문에서는 광섬유 브래그 격자를 공진기로 사용하는 파장 가변 광섬유 DFB레이저를 구현하였다 사용된 광섬유 브래그 격자는 3cm의 $Er^{3+}$ 첨가 광섬유에 새겨졌고 브래그 공명파장은 1559.4nm이다 단일모드 동작과 낮은 문턱 펌프를 위해 UV재조사 방법을 통하여 $\lambda/4$ 위상천이를 주었다. 제작된 레이저는 $230\muW$ 파워의 단일 모드 발진을 하며 35kHz의 선폭을 갖는다. 또한 광섬유 격자를 PZT로 조절하는 광섬유 인장기로 인장하여 레이저의 발진파장을 3nm까지 가변할 수 있었다.

• 한국광학회:학술대회논문집
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• 한국광학회 2006년도 동계학술발표회 논문집
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• pp.193-194
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• 2006

• 한국정밀공학회:학술대회논문집
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• 한국정밀공학회 2013년도 춘계학술대회 논문집
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• pp.907-908
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• 2013

• 한국광학회지
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• 제5권2호
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• pp.286-290
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• 1994

어븀 첨가된 광섬유로 레이저 공진기를 구성하여 공진기의 결합기 반사율과 펌프 파워에 따른 출력 특성을 조사하고, 공진기의 양쪽 거울의 반사율에 따른 레이저 발진 파장의 변화를 어븀 광섬유의 흡수 및 이득 스펙트럼과 공진기 구성 파라미터를 이용한 계산으로 분석하였다. 최대 경사 효율은 양쪽 공진기 거울의 반사율이 100%와 4%일 때 38%이었고, 문턱 펌프 파워는 양쪽 반사율이 4~4%에서 100~90%로 증가함에 따라 7.8mW에서 5.6mW로 낮아졌다. 공진기 반사율의 변화에 대해 어븀 광섬유의 길이가 15.8m일 때는 $1.558~1.570\mum$에서 레이저의 발진이 이루어졌으며 6m일 때는 밀도 반전율의 증가로 어븀의 형광 대역의 낮은 영역인 $1.532~1.563\mum$ 사이에서 발진 파장이 형성되었다.

• Journal of the Optical Society of Korea
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• 제17권1호
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• pp.5-9
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• 2013

We report on high-power continuous-wave operations of an Er:YAG ceramic laser in-band pumped by a cladding-pumped Er,Yb fiber laser at 1532 nm. With an output coupler of 10% transmission, the ceramic laser yielded 16.7 W of continuous-wave output at 1645 nm for 28.8 W of incident pump power, corresponding to a slope efficiency of 61.0% with respect to the incident pump power. The lasing wavelength switched to 1617 nm when output couplers of > 20% transmission were used. Up to 16.2 W of 1617 nm output was generated for 33.0 W of incident pump power, corresponding to a slope efficiency of 51.8%. Graphene Q-switched operation of Er:YAG cermic laser at 1645 nm was also demonstrated with stable pulses of 30-74 kHz repetition rates and 1.5-6.4 ${\mu}s$ pulse widths.

• Journal of the Optical Society of Korea
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• 제20권1호
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• pp.135-139
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• 2016

I propose a vector passive harmonic mode-locked fiber laser based on topological insulator Bi2Se3 interacting with a fiber taper with a diameter of 7 μm. The particles of topological insulator are deposited uniformly onto the fiber taper with light pressure effect. By incorporating the fabricated saturable absorber into an Er-doped fiber laser cavity, stable mode-locked fiber is obtained. Due to the intense evanescent field of the fiber taper, strong confinement of light enhances the nonlinearity of the laser cavity, and passive harmonic mode-locking is performed. I observe a maximum harmonic mode-locking of 356th, corresponding to a frequency of 3.57 GHz. The pulse duration is 824 fs, and the full width at half maximum of the spectrum is about 8.2 nm. The polarization dependent loss of the saturable absorber is ~ 2.5 dB in the wavelength range of the C band. As the cavity contains no other polarization dependent device, the mode-locked laser is functioning in the vector state. The harmonic order vs pump power is investigated. To the best of our knowledge, this report is the highest frequency mode-locked fiber laser based on Bi2Se3. Experimental results indicate that the topological insulator Bi2Se3 functioning with a thin fiber taper is effective for vector harmonic mode-locking.

• ETRI Journal
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• 제23권3호
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• pp.97-105
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• 2001

$1.6\;{\mu}m$ emission originated from $Pr^{3+}:\;(^3F_3,\;^3F_4)\;{\longrightarrow}\;^3H_4$ transition in $Pr^{3+}-\;and\;Pr^{3+}/Er^{3+}$-doped selenide glasses was investigated under an optical pump of a conventional 1480 nm laser diode. The measured peak wavelength and fullwidth at half-maximum of the fluorescent emission are ~1650nm and 120nm, respectively. A moderate lifetime of the thermally coupled upper manifolds of ${\sim}212{\pm}10{\mu}s$ together with a high stimulated emission cross-section of ${\sim}(3{\pm}1){\times}10^{-20}\;cm^2$ promises to be useful for $1.6{\mu}m$ band fiber-optic amplifiers that can be pumped with an existing high-power 1480 nm laser diode. Codoping $Er^{3+}$ enhances the emission intensity by way of a nonradiative $Er^{3+}:\;^4I_{13/2}\;{\longrightarrow}\;Pr^{3+}:\;(^3F_3,\;^3F_4)$ energy transfer. The Dexter model based on the spectral overlap between donor emission and acceptor absorption describes well the energy transfer from $Er^{3+}$ to $Pr^{3+}$ in these glasses. Also discussed in this paper are major transmission loss mechanisms of a selenide glass optical fiber.