• 천문학회지
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• 제38권2호
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• pp.157-160
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• 2005

To constrain the values of the model parameters for the cosmological models involving the time-decaying $\Lambda$ term, we have computed sets of theoretical predictions for the N-m relation of galaxies as well as the CMB angular power spectrum: three types of variation, viz., ${\Lambda}{\propto} T^{-1},\;a^{-m}$, and $H^n$ are thereby assumed following Overduin & Cooperstock (1998), although we concentrate here on the discussion of the results obtained from the first type. Our results for the N-m relation indicate that the observed excess of the galaxy counts N in the faint region beyond the blue apparent magnitude 24 can be reasonably well accounted for with the value of ${\iota}$ in the range between 0.2 and 1. Furthermore, a comparison of our computational results of the CMB spectra with the observational data shows that the models with a mild degree of the $\Lambda$ term decay, viz., with the value of ${\iota}{\le}$0.4, are favorable. In this case, the age of our universe turns out to be larger than or equal to 14 Gyr, the lower limit inferred from some Uranium datings.

• 한국자원식물학회지
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• 제10권1호
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• pp.94-99
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• 1997

1. 지황의 잎조직과 줄기조직을 생산조절물질이 첨가된 MS배지에 치상하였을 때 Quincrac, NAA, 2.4-D에서 보다 TDZ에서 더 많은 신초분화가 일어났다. 뿌리분화는 신초분화가 잘되었던 TDZ에서와는 달리 NAA가 첨가된 배지에서 잎조직을 치상했을 때 분화가 많이 일어나TEk. 2. 지황의 잎조지과 줄기조직을 $B_5$배지에 치상하였을 때 Quinerac, NAA, 2.4-D에서보다 TDZ에서 신초분화가 많이 일어났다. $B_5$배지에서는 Quincrac, NAA, 2.4-D 모두 0.01mg/l에서 분화가 일어났다. 뿌리의 분화에서 $B_5$배지에서는 NAA, TDZ 모두 분화가 잘 되었다. $B_5$배지에서는 Quincrac과 2.4-D에서도 뿌리분화의 효율이 높았다. 3. 2.4-D와 TDZ 생장조절물질을 조합처리한 MS배지에 지황의 잎과 줄기조직을 치상한 결과 신초수와 길이는 2.4-D 0.01mg/l와 TDZ 0.01, 0.1, 2(${\mu}M$)의 조합처리에서 가장 많은 신초분화수와 길이를 나타냈다. 2.4-D와 TDZ을 조합처리한 $B_5$배지에 지황의 잎과 줄기조직을 치상한 결과 신초수와 길이는 MS배지에 치상했을 때와 마찬가지로 2.4-D 0.01mg/l와 TDZ 0.1, 2.0(${\mu}M$)의 조합처리에서 신초분화가 일어났다.

• 한국조명전기설비학회지:조명전기설비
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• 제5권2호
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• pp.58-66
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• 1991

본 논문은 내열성 에폭시수지를 개발하기 위하여 에폭시수지에 $Sb_2O_3$를 첨가한 시편의 열팽창, 유전 및 도전특성을 측정하여 다음과 같은 결론을 얻었다. 1)[$155^{\circ}C$]이하에서의 온도증가에 따른 열팽창 계수는 순수 에폭시수지가 $8.19{\times}10^{-5}$ 인데 비해 7[%] 혼합한 경우에는$4.5{\times}10^{-5}$ 이었다. 2)$Sb_2O_3$의 혼합율에 따른 $\varepsilon\iota, \varepsilon\rho$의 온도의존성은 1[kHz]에서 순수에폭시수지는 [$155^{\circ}C$]근방에서 피크점을 보이고 있으나 $Sb_2O_3$의 혼합율이 증가함에 따라 피크점은 고온으로 옮아간다. 3) 전기전도로는 유리전이온도근방에서 변곡되는 두 개의 직선적인 특성을 나타내며 1[%] 혼합한 경우에는 순수에폭시 수지에 비해 낮은 값을 나타낸다.

• 한국가스학회지
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• 제4권2호
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• pp.1-6
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• 2000

가스중에 포함되어 있는 NOx를 안전하게 처리하기 위하여 침상전극을 취부한 플라즈마 반응기를 제작하여 장치의 특성을 실험적으로 조사하여 유효성을 검정하였다. 반응가스는 $NO/N_2$ 혼합가스와 $N_2/O_2$ 혼합가스를 이용하여 초기 NO농도를 설정하고, 유속을 2${\iota}$/min으로 공급하였다. NOx의 반응특성은 방전주입전력이 높을때는 NO의 농도가 감소하였으며, 산소의 농도 증가시에 NO의 분해가 용이하고 NO의 분해에너지 효율이 높았다. 또한 NO의 농도가 증가할 수록 NO의 분해에너지 효율은 높으나 분해율은 낮았다. 오존의 특성은 방전주입전력이 높을수록 오존의 생성이 증가하고, $NO/N_2$의 농도가 증가할 수록 오존의 생성량이 감소하였다.

• Journal of Biosystems Engineering
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• 제33권1호
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• pp.1-6
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• 2008

The output of the Stirling engine is influenced by the regenerator effectiveness. The regenerator effectiveness is influenced by heat transfer and flow friction loss of the regenerator matrix. In this paper, in order to provide basic data for the design of regenerator matrix, characteristics of flow friction loss were investigated by a packed method of matrix in the oscillating flow as the same condition of operation in a Stirling engine. As matrices, two different wire screens were used. The results are summarized as follows; 1. With the wire screen of No. 50 as regenerator matrices, pressure drop of working fluid of the oscillating flow is shown as 3 times higher than that of one directional flow, not too much influenced by the number of packed meshes. 2. With the wire screen of No. 100 as regenerator matrices, pressure drop of working fluid of the oscillating flow is shown as 2.5 times on the average higher than that of one directional flow, not too much influenced by the number of packed meshes. 3. Under one directional flow which used regenerator matrices with both 200, 240, and 280 wire screens of No. 50 and 320, 370, and 420 wire screens of No. 100, the relationship between the friction factor and Reynold No. is shown as the following formula. $$f=\frac{0.00326639}{Re\iota}-1.29106{\times}10^{-4}$$ 4. Under oscillating flow which used regenerator matrices with both 200, 240, and 280 wire screens of No. 50 and 320, 370, and 420 wire screens of No. 100, the relationship between the friction factor and Reynold No. is shown as the following formula. $$f_r=\frac{0.000918567}{Re\iota}+1.86101{\times}10^{-5}$$ 5. The pressure drop is shown as high in proportion as the number of meshes has been higher, and the number of packed wire screens as matrices increases.

• 한국추진공학회지
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• 제3권4호
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• pp.38-43
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• 1999

본 연구는 액체 추진제 로켓 엔진의 연소성능을 평가할 수 있는 절차를 확립하고, 운동량비와 혼합비가 연소성능에 미치는 영향을 고찰하여 안정된 연소를 보장하면서 최대의 효율을 제공하는 설계조건을 결정하고자 수행되었다. 연구를 위해 질산/Kerosene을 추진제로 사용하고 추력 24 $\iota{b}_f$, 연소실 압력 200 psia, uni-element impinging streams doublet injector를 사용하는 엔진을 설계 및 제작하여 연소시험을 수행하였다. 연구로부터 점화시 발생하는 hard start 현상은 연소실 압력을 설계치의 25 % 정도가 되도록 한 후, 설계 압력으로 상승시키는 2단계 점화방법을 채택함으로서 최소화 할 수 있었다. 그리고 최대의 연소성능은 혼합비 3.6에 존재하였고, 연소성능은 운동량비 증가에 따라서 감소하였다.

• 한국광학회지
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• 제17권1호
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• pp.60-67
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• 2006

본 논문에서는 I자형과 U자형의 변압기를 각각 사용한 펄스형 고전압 전원에 의해 대기압에서 동작되는 파장 337.1 nm인 질소레이 저의 방전간극과 레이저 관에 각각 광섬유를 설치하고, 이를 통해 나오는 빛을 핀 다이오드를 이용하여 선전리 현상을 직접 관측하고 출력특성을 조사하였다. 레이저 출력이 안정되고 높아질수록 선전리 현상을 뚜렷이 관측할 수 있었고, 레이저 출력은 I자형 변압기보다는 U자형의 변압기를 사용하였을 때 높은 출력과 안정성을 얻었으며, 또한 펄스 방전의 예비동작 시간도 U자형이 1/3 정도 짧았다. U자형의 변압기를 사용하고 출력창의 반사율 $40\%$, 반복율 10 Hz, 레이저 관내에서 질소기체의 유동률이 4 ${\iota}$/min, 방전간극 내에서 질소기체의 유동율이 1500 cc/min, 방전간극 전극 거리 3.0 mm, 레이저 관 내 전극거리 5.0 mm 일 때, 안정성이 $2.7\%$인 $36{\mu}J$의 출력을 얻었다.

• Korean Membrane Journal
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• 제1권1호
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• pp.25-37
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• 1999

positron annihilation Lifetime Spectroscopy has been extensively applied in recent years to investigate the free volume in polymers owing to the capability of the electron-positron bound system (positronium) to probe the typical size of sub-nanometric cavities among the macromolecular chains. In this paper we show recent results obtained through this technique in some amorphous polymeric mem-branes(olyurethanes. PUs and polytrimethilsylilpropine PTMSP) after a brief survey of the general features of the annihilation process as well as of the experimental apparatus. Lifetime of o-ps decay({{{{ tau _3}}}}) in PUs increases going from sub {{{{ TAU _g}}}} to over {{{{ TAU _g}}}} temperatures following a sigmoid curve. The coefficient of dilatation of the free volume fraction is shown to be the sum of two contributes due to the variation with T of the number of holes and of their mean volume. PAL spectrum of PTMSP freshly prepared shows four lifetime components: {{{{ tau _3}}}} and {{{{ tau _4}}}}: only are useful for free volume study. Two kinds of holes of different equivalent radius are reported ({{{{ gamma _s}}}} 4.60 nm and {{{{ gamma _1}}}} 0.754) The equivalent volume does not change in a range of 100 K. however the physical aging increases density and decreases oxygen permeability while {{{{ gamma _s}}}} goes down to 0.374 and r1 to 0.735 The number of holes obtained from the intensities{{{{ IOTA _3}}}} and {{{{ IOTA _4}}}} of PAL spectra decreases with aging 21.7% and 3.5% for large and small holes respectively.

• 호남수학학술지
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• 제1권1호
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• pp.21-25
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• 1979

Abelian군(群)의 presheaf에 관한 직적(直積)과 직화(直和)를 Category 입장에서 정의(定義)하고 presheaf $F_{\lambda}\;({\lambda}{\epsilon}{\Lambda})$들의 두 직적(直積)(또는 直和)은 서로 동형적(同型的) 관계(關係)에 있으며, 특히 ${\phi}:X{\rightarrow}Y$가 homeomorphism이라 하고 ${\phi}_*F$를 X상(上)의 presheaf F의 direct image이라 하면 (1) $({\phi}_*F, \;{\phi}_*(f_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$가 $({\phi}_*F_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}$의 직적(直積)일 때 오직 그때 한하여 $(F,\;(f_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$는 $(F_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$의 직적(直積)이다. (2) $({\phi}_*F,\;{\phi}_*(l_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$가 $({\phi}_*F_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}$의 직화(直和)일 때 오직 그때 한하여 $(F,\;(l_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$는 $(F_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$의 직화(直和)이다. Let $(F_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$ be an indexed set of presheaves of abelian group on topological space X. We can define the cartesian product $$\prod_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}\;F_{\lambda}$$ of $(F_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$ by $$(\prod_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}\;F_{\lambda})(U)=\prod_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}(F_{\lambda}(U))$$ for U open in X $${\rho}_v^u:\;(\prod_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}\;F_{\lambda})(U){\rightarrow}(\prod_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}\;F_{\lambda})(V)((s_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}{\rightarrow}(_{\lambda}{\rho}_v^u(s_{\lambda}))_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}})$$ for $V{\subseteq}U$ open in X where $_{\lambda}{\rho}^U_V$ is a restriction of $F_{\lambda}$, And we have natural presheaf morphisms ${\pi}_{\lambda}$ and ${\iota}_{\lambda}$ such that ${\pi}_{\lambda}(U):\;({\prod}_\;F_{\lambda})(U){\rightarrow}F_{\lambda}(U)((s_{\lambda})_{{\lambda}{\epsilon}{\Lambda}}{\rightarrow}s_{\lambda})$ ${\iota}_{\lambda}(U):\;F_{\lambda}(U){\rightarrow}({\prod}\;F_{\lambda})(U)(s_{\lambda}{\rightarrow}(o,o,{\cdots}\;{\cdots}o,s_{\lambda},o,{\cdots}\;{\cdots}o)$ for $(s_{\lambda}){\epsilon}{\prod}_{\lambda}\;F_{\lambda}(U)$ and $(s_{\lambda}){\epsilon}F_{\lambda}(U)$.

• 천문학논총
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• 제21권2호
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• pp.87-94
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• 2006

The COREA (COsmic ray Research and Education Array in Korea) project aims to build a ground array of particle detectors distributed over Korean Peninsular, through collaborations of high school students, educators, and university researchers, in order to study the origin of ultra high energy cosmic rays. COREA array will consist of about 2000 detector stations covering several hundreds of $km^2$ area at its final configuration and detect electrons and muons in extensive air-showers triggered by high energy particles. During the intial phase COREA array will start with a small number of detector stations in Seoul area schools. In this paper, we have studied by Monte Carlo simulations how to select detector sites for optimal detection efficiency for proton triggered air-showers. We considered several model clusters with up to 30 detector stations and calculated the effective number of air-shower events that can be detected per year for each cluster. The greatest detection efficiency is achieved when the mean distance between detector stations of a cluster is comparable to the effective radius of the air-shower of a given proton energy. We find the detection efficiency of a cluster with randomly selected detector sites is comparable to that of clusters with uniform detector spacing. We also considered a hybrid cluster with 60 detector stations that combines a small cluster with ${\Delta}{\iota}{\approx}100m$ and a large cluster with ${Delta}{\iota}{\approx}1km$. We suggest that it can be an ideal configuration for the initial phase study of the COREA project, since it can measure the cosmic rays with a wide range energy, i.e., $10^{16}eV{\leq}E{\leq}10^{19}eV$, with a reasonable detection rate.