CsI single crystals doped with lithium, potassium or rubidium were grown by using Czochralski method at Ar gas atmosphere. The energy resolutions of CsI(Li:0.2 mole%), CsI(K:0.5 mole%) and CsI(Rb:1.5 mole%) scintillators were 14.5%, 15.9% and 17.0% for $^{137}Cs$(0.662 MeV), respectively. The energy calibration curves of CsI(Li), CsI(K) and CsI(Rb) scintillators were linear for $\gamma$-ray energy. The time resolutions of CsI(Li:0.2 mole%), CsI(K:0.5 mole%) and CsI(Rb:1.5 mole%) scintillators measured by CFT(constant-fraction timing method) were 9.0 ns, 14.7 ns and 9.7 ns, respectively. The fluorescence decay times of CsI(Li:0.2 mole%) scintillator had a fast component and slow one of ${\tau}_1=41.2\;ns$ and ${\tau}_2=483\;ns$, respectively. The fluorescence decay times of CsI(K:0.5 mole%) scintillator were ${\tau}_1=47.2\;ns$ and ${\tau}_2=417\;ns$. And the fluorescence decay times of CsI(Rb:1.5 mole%) scintillator were ${\tau}_1=41.3\;ns$ and ${\tau}_2=553\;ns$. The phosphorescence decay times of CsI(Li:0.2 mole%), CsI(K:0.5 mole%) and CsI(Rb:1.5 mole%) scintillators were 0.51 s, 0.57 s and 0.56 s, respectively.
This study conducted the gamma ray spectroscopic analysis of the microcolumnar CsI:Tl deposited onto the SiPMs using thermal evaporation deposition. The SEM measured thickness of microcolumnar CsI:Tl and of its individual columns. From the SEM observation, the measured thickness of CsI:Tl were $450{\mu}m$ and $600{\mu}m$. The gamma ray spectroscopic properties of microcolumnar CsI:Tl, $450{\mu}m$ and $600{\mu}m$ thick deposited onto the SiPMs were analyzed using standard gamma ray sources $^{133}Ba$ and $^{137}Cs$. The spectroscopic analysis of microcolumnar CsI:Tl deposited onto the SiPMs included the measurements of response linearity over the $^{137}Cs$ gamma ray intensity; and gamma ray energy spectrum. Furthermore from the gamma ray spectrum measurement of $^{133}Ba$ and $^{137}Cs$, $450{\mu}m$ thick CsI:Tl showed good efficiency when measured with $^{133}Ba$ and $600{\mu}m$ thick CsI:Tl was highly efficient when measured with $^{137}Cs$.
Except for a group I intron in trnL-uaa occuring in eubacteria and plastids, group I introns are rarely documented in plastid genomes. Here, we report that a green alga, Caulerpa sertularioides, contains three group IA3 introns in the 16S gene (cpSSU), CS-cpSSU.i1, CS-cpSSU.i2 and CS-cpSSU.i3. Each intron has an open reading frame with LAGLIDADG motifs. CS-cpSSU.i1orf and CS-cpSSU.i3orf occur at Loop 6 in the intron secondary structure and CScpSSU. i2orf at Loop 8. CS-cpSSU.i1orf and CS-cpSSU.i2orf contain both LAGLI-DADG motifs but CS-cpSSU.i3orf has only one. CS-cpSSU.i1 and CS-cpSSU.i2 share the insetion sites and the ORFs at Loop 6 and 8 with CpSSU·1 and CpSSU·2 introns of Chlamydomonas pallidostigmatica (Chlorophyceae). In contrast, CS-cpSSU.i3, containing 28 copies of GAAATAT at Loop 6, is a novel intron found only in Caulerpa sertularioides. Possible scenarios of the evolution of the three introns and their possible use in systematic research are discussed.
CsI(T1) single crystal was grown in a Bridgman growing apparatus, which has the diameter of 11 mm and the mole ratio of 0.001 mol%. Radiation sensors were made with CsITl)crystal and two photodiodes, and measured spectroscopic characteristics and linearity for gamma-ray and X-ray. The energy resolution of CsI(T1) radiation sensor has been measured with $^{22}$ Na, $^{137}$ Cs and $^{60}$ Co gamma standard sources. Also output linearity of CsITl) sensor was measured for diagnostic radiation region. The energy resolutions of CsI(T1) radiation sensor for 0.511MeV gamma-ray from Na-22 source, 0.662MeV from Cs-137 source, and 1.17MeV and 1.332MeV from Co-60 source were 13.2%, 8.3%, 6.7%, and 5.1% respectively. Also the output linearity up to 80mAs current for 60kVp, 80kvp, 100kVp, 120kVp tube voltages has been studied.
CsI(Br) single crystals doped with 1, 3, 5 or 10 mole% $Br^-$ ions, as an activator, were grown by Czochralski method. The lattice structure of grown CsI(Br) single crystal was bcc and its lattice constant was $4.568\;{\AA}$. The absorption edge of the CsI(Br) single crystals was observed at 243 nm. The spectral range of the luminescence excited by 243 nm of wavelength was $300{\sim}600\;nm$, and its peak emission appeared at 440 nm. The luminescence intensity was maximum when CsI(Br) was doped with 3 mole % $Br^-$ ions. The energy resolutions of the CsI(Br) scintillator doped with 3 mole % $Br^-$ ions were 15.0% for $^{137}Cs$(662 keV), 13.1% for $^{54}Mn$(835 keV), and 18.0% and 6.3% for $^{22}Na$(511 keV and 1275 keV), respectively. The decay curves had fast and slow components, and the fast component was about 41 ns independent on the concentration of the $Br^-$ ions. The time resolution of CsI(Br) scintillators decreased with increasing of the concentration of $Br^-$ ions.
The structures of fully dehydrated $Ca^{2+}$- and $Cs^+$-exchanged zeolite X, $Ca_{35}Cs_{22}Si_{100}Al_{92}O_{384}$($Ca_{35}Cs_{22}$-X; a=25.071(1) $\AA)$ and $Ca_{29}Cs_{34}Si_{100}Al_{92}O_{384}$($Ca_{29}Cs_{34}$-X; a=24.949(1) $\AA)$, have been determined by single-crystal X-ray diffraction methods in the cubic space group Fd3 at $21(1)^{\circ}C.$ Their structures were refined to the final error indices $R_1$=0.051 and $R_2$=0.044 with 322 reflections for $Ca_{35}Cs_{22}$-X, and $R_1$=0.058 and $R_2$=0.055 with 260 reflections for $Ca_{29}Cs_{34}$-X; $I>3\sigma(I).$ In both structures, $Ca^{2+}$ and $Cs^+$ ions are located at five different crystallographic sites. In dehydrated $Ca_{35}Cs_{22}$-X, sixteen $Ca^{2+}$ ions fill site I, at the centers of the double 6-rings(Ca-O=2.41(1) $\AA$ and $O-Ca-O=93.4(3)^{\circ}).$ Another nineteen $Ca^{2+}$ ions occupy site II (Ca-O=2.29(1) $\AA$, O-Ca-O=118.7(4)') and ten $Cs^+$ ions occupy site II opposite single six-rings in the supercage; each is $1.95\AA$ from the plane of three oxygens (Cs-O=2.99(1) and $O-Cs-O=82.3(3)^{\circ}).$ About three $Cs^+$ ions are found at site II', 2.27 $\AA$ into sodalite cavity from their three-oxygen plane (Cs-O=3.23(1) $\AA$ and $O-Cs-O=75.2(3)^{\circ}).$ The remaining nine $Cs^+$ ions are statistically distributed over site Ⅲ, a 48-fold equipoint in the supercages on twofold axes (Cs-O=3.25(1) $\AA$ and Cs-O=3.49(1) $\AA).$ In dehydrated $Ca_{29}Cs_{34}$-X, sixteen $Ca^{2+}$ ions fill site I(Ca-O=2.38(1) $\AA$ and $O-Ca-O=94.1(4)^{\circ})$ and thirteen $Ca^{2+}$ ions occupy site II (Ca-O=2.32(2) $\AA$, $O-Ca-O=119.7(6)^{\circ}).$ Another twelve $Cs^+$ ions occupy site II; each is $1.93\AA$ from the plane of three oxygens (Cs-O=3.02(1) and $O-Cs-O=83.1(4)^{\circ})$ and seven $Cs^+$ ions occupy site II'; each is $2.22\AA$ into sodalite cavity from their three-oxygen plane (Cs-O=3.21(2) and $O-Cs-O=77.2(4)^{\circ}).$ The remaining sixteen $Cs^+$ ions are found at III site in the supercage (Cs-O=3.11(1) $\AA$ and Cs-O=3.46(2) $\AA).$ It appears that $Ca^{2+}$ ions prefer sites I and II in that order, and that $Cs^+$ ions occupy the remaining sites, except that they are too large to be stable at site I.
CsI(Li) single crystals doped with 0.02, 0.1, 0.2 and 0.3 mole% lithium as an activator were grown by Czochralski method. The lattice structure of grown CsI(Li) single crystal was bcc, its lattice constant was $4.568\;{\AA}$. The absorption edge of CsI(Li) single crystal was 245 nm, and the spectral range of luminescence was $300{\sim}600\;nm$, its maximum luminescence intensity appeared at 425 nm. The energy resolutions of CsI(Li) single crystal doped with 0.2 mole% lithium were 14.5% for $^{137}Cs$(662 keV), 11.4% for $^{54}Mn$(835 keV) and 17.7% and 7.9% for $^{22}Na$(511 keV and 1275 keV), respectively. The relation formula of $\gamma$-ray energy versus energy resolution was ln (FWHM%) = -0.893lnE + 8.456 and energy calibration formula was ${\log}E_r=1.455\;{\log}(ch.)-1.277$. The phosphorescence decay time of CsI(Li) crystal doped with 0.2 mole% lithium was 0.51 s at room temperature, and its time resolution measured by CFT(constant-fraction timing method) was 9.0 ns.
Cesium lead iodide (CsPbI3) with a bandgap of ~1.7 eV is an attractive material for use as a wide-gap perovskite in tandem perovskite solar cells due to its single halide component, which is capable of inhibiting halide segregation. However, phase transition into a photo inactive δ-CsPbI3 at room temperature significantly hinders performance and stability. Thus, maintaining the photo-active phase is a key challenge because it determines the reliability of the tandem device. The dimethylammonium (DMA)-facilitated CsPbI3, widely used to fabricate CsPbI3, exhibits different phase transition behaviors than pure CsPbI3. Here, we experimentally investigated the phase behavior of DMA-facilitated CsPbI3 when exposed to external factors, such as heat and moisture. In DMA-facilitated CsPbI3 films, the phase transition involving degradation was observed to begin at a temperature of 150 ℃ and a relative humidity of 65 %, which is presumed to be related to the sublimation of DMA. Forming a closed system to inhibit the sublimation of DMA significantly improved the phase transition under the same conditions. These results indicate that management of DMA is a crucial factor in maintaining the photo-active phase and implies that when employing DMA designs are necessary to ensure phase stability in DMA-facilitated CsPbI3 devices.
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[게시일 2004년 10월 1일]
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