• 유변학
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• 제8권2호
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• pp.103-118
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• 1996

변형된 Maxwell 모델을 모의 데이터와 폴리스티렌의 동적 실험 데이터인 G＇과 G ＂에 적용하여 연속 완화시간 스펙트럼을 결정하였고, Maxwell 모델을 사용했을 때 얻어지 는 불연속 완화시간 스펙트럼과 비교하였다. MGMM과 GMM 모두 선형회귀 방법과 비선 형회귀 방법을 사용하여 완화시간 스펙트럼을 결정하였는데 비선형 방법을 사용했을 때 선 형방법에 비해 좀 더 만족스러운 결과를 얻을수 있었다. 모의 데이터의 경우 사용한 완화시 간의 수가 많은 경우에는 MGMM과 GMM 모두 원래의 스펙트럼을 잘 재현했으나 완화시 간의 수가 작은 경우에는 MGMM이 GMM에 비해 원래의 완화시간 스펙트럼을 보다 잘 나 타내었다. 또 단분산성폴리스티렌의 경우 MGMM과 GMM의 완화시간 스펙트럼이 모두 작 은 완화시간 영역에서는 분자량에 무관했고 큰 완화시간 영역에서는 분자량이 커질수록 스 펙트럼이 완화시간이 커지는 쪽으로 이동하였다. 또 두드러진 terminal 완화시간을 볼수 있 었다. 그러나 다분산성 폴리스티렌의 경우에는 단분산성의 경우와는 달리 두드러진 terminal 완화시간을 볼수 없었다. 그리고 MGMM의 파라미터 m은 분자량 분포에 크게 의존함을 알 수 있었으며 연속 완화시간 스펙트럼에서 계산된 불연속 완화시간 스펙트럼이 GMM에서 얻어진 불연속 완화시간 스펙트럼과 잘 일치함을 볼수 있었다.

• 한국섬유공학회:학술대회논문집
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• 한국섬유공학회 2003년도 봄 학술발표회 논문집
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• pp.101-102
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• 2003

선형점탄성에서 완화시간분포를 알면 완화탄성율, 동적 점탄성율 등 다양한 정보를 알 수 있기 때문에 중요한 정보이지만 실험으로 직접 측정되는 물리량이 아니며 완화탄성율이나 동적 점탄성율의 실험 결과로부터 얻는 것도 많은 수학적인 어려움이 있다. 최근에 Regularization을 이용한 방법으로 연속함수로써 완화시간분포를 계산하는 방법들이 개발되어진 바 있다. 동적점탄성율 실험결과로부터 완화시간분포를 연속함수로써 계산할 수 있는 간단한 수치해법을 연구하였다. (중략)

• 유변학
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• 제3권2호
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• pp.166-174
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• 1991

동일화학종이면서 \ulcorner량이 다른 두 단분산 고분자를 혼합한 2성분 다분산 농축계에 equivalent primitive chain model을 적용하여 사슬주위의 제약완화에 따른 관의 재형성 효 과를 각 사슬의 특성완화시간으로 산정하여 나타내었다. Polystyrene 시료에 대하여 동력하 적 실험을 실시한 결과를 이용하여 사동모델에 따른 각 사슬의 최장완화시간은 복소수 점도 의 허수분분(η＂)대 주파수($\omega$)의 관계, 관의 재형성 시간은 $\omega$ 변화에 따른 storage modulus(G＇) 로부터 각각 도출하였다. 이러한 작업을 통하여 특성완화 시간들이 분자량 및 각 성분 농도에의 의존성을 더욱 상세히 파악할 수 있었다.

• 한국지반신소재학회논문집
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• 제5권3호
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• pp.31-36
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• 2006

본 연구에서는 보호, 여과, 차수기능을 갖는 부직포 지오텍스타일과 지오멤브레인의 응력완화거동을 각각 고찰하였다. "두 가지 지오신세틱스 제품의 응력완화거동을 해석하는데 "전이현상이론"이 적용되었다. 이들 지오신세틱스 제품의 응력완화거동에서 초기 및 후기 완화시간은 구성방정식으로부터 구하였다. 이들 지오신세틱스 제품의 초기완화거동은 부가변형률에 대한 의존성이 있으며, 특히 온도가 증가 할수록 증가하였다. 끝으로, 이들 지오신세틱스 제품의 초기 및 후기 완화시간은 부가변형률 및 온도가 커질수록 짧아졌으며, 완화시간 감소는 지오멤브레인보다 부직포 지오텍스타일의 경우가 더 큼을 알 수 있었다.

• 유변학
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• 제2권2호
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• pp.45-55
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• 1990

분자량이 큰 고분자의 구조가 점탄성에 미치는 영향을 설명하기 위해 선형-선형 고 분자 블랜드에 적용되었던 equivalent primitive chain 모델을 블랜드의 긴 완화시간을 갖는 사슬이 엉킴이중용한 star 고분자를 포함하는 고농도 용액에 까지 확장한다. 긴 완화시간을 갖는 사슬의 완화현상에서 이 사슬의 국부에서 주의 사슬들의 제약이 해제되므로서 일어나 는 현상의 고려하여 분자량과 사슬구조는 다르나 화학적 성질은 같은 이성분계 고분자 블랜 드의 유변학적 거동을 설명한다.

• 한국자기학회지
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• 제4권1호
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• pp.52-55
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• 1994

HD 기체에 대하 수소 및 중수소 원자핵 스핀-격자 완화시간 $T_{1}(H)$와 $T_{1}(D)$가 측정되었다. 실험데이타는 온도 30 K < T < 313 K 및 압력 0.67 atm < P < 1.92 atm에서 측정되어졌다. 핵자기공명 주파수는 각각 수소원자핵에 대해서 358.012 MHz였고 중수소원자핵에 대해서는 54.958 MHz였다. 측정된 $T_{1}(H)$와 $T_{1}(D)$의 비로부터 분자스핀 연산자들인 $J_{z}$와 ${3J_z}^{2}-J(J+1)$에 관련된 상관시간의 비 ${\tau}_{1}/{\tau}_{2}$의 값이 얻어졌다. J = 1 상태에서의 원자핵 스핀-격자 완화시간이 온도의 함수로서 $T^{0.25}$에 비례하는 것이 관측되었다.

• 타이어
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• 통권61호
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• pp.16-19
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• 1975

무우니이점도 30에서 70까지의 천연고무(이하 NR이라고 약)와 합성 시스-1,4-포리이소프렌(이하 IR이라고 약)의 완화탄성률에 대해서 검토했다. 완화탄성률은 -50℃로부터 90℃이며 시간 3초로부터 3,000초에 긍해서 측정했다. 동일한 무우니이점도로서 어느 온도에 있어서도 IR의 완화탄성률은 NR에 비하면 작으며 따라서 IR은 부드럽게 촉감된다고 생각된다. NR과 IR의 각종온도에서의 완화탄성률과 시간의 관계는 같은 환산계수를 사용해서 중합이 가능했었다. 얻어진 합성곡선에 대해서 특히 종단역에 있어서 NR의 완화탄성률이 IR에 비해서 크다. 이것은 같은 무우니이점도로서 NR쪽이 IR에 비하여 높은 평균분자량과 넓은 분자량분포를 가지기 때문이라고 생각된다.

• 한국안광학회지
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• 제3권1호
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• pp.269-277
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• 1998

$Li_2B_4O_7$의 완화현상은 이온 깡총뛰기에 의한 것과, 공간전하에 의한 완화현상의 두 가지 종류가 나타나며 이들의 완화시간은 실온 이상에서 모두 $10^2sec$보다 짧은 것으로 보고되었다. 지금까지 논의되지 않은 매우 낮은 주파수 (mHz 혹은 Hz)에서 나타나는 완화현상을 관찰하기 위하여 $30{\sim}500^{\circ}C$ 온도영역에서 TSDC(Thermally Stimulated Depolarization Current) 특성에 관한 실험과 사각형 파의 바이어스 전압을 인가하였을 때의 유전특성 조사에 의하여 이온 및 전자 trap에 의한 완화특성을 논의하였다. TSDC 조사를 통하여 $Li_2B_4O_7$의 TSDC 전류곡선이 두 개의 anomaly를 갖고 있는 것으로 나타났다. TSDC 에서 나타난 anomaly는 공간전하보다 수천배나 더 긴 완화시간을 갖고 있는 것으로 밝혀졌으며 이 중 저온 쪽의 anomaly는 공간전하 층에 수입된 전자들이 양의 공간전하 층에 trap 되어 공간전하의 재 분포를 방해하는 역할을 하여 trap 되어 있던 전자와 이온이 서로 분리되면서 공간전하의 재 분포가 이루어지는 전도기구에 기인하는 것으로 여겨진다. 또한 고온쪽의 anomaly는 음의 전하운반자가 전극에 흡착되어 나타나는 완화 mechanism으로 생각된다.

• 한국지반신소재학회논문집
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• 제3권4호
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• pp.21-27
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• 2004

보호, 여과 및 배수, 차수기능을 가진 부직포 지오텍스타일과 지오멤브레인의 응력완화거동을 각각 분석하였다. '전이현상 평형이론'이 이들 토목합성재료의 응력완화거동 해석에 적용되었다. 응력완화거동의 초기 및 후기완화시간을 구성방정식으로 부터 구하였다. 초기완화거동은 부가변형률에 좌우되며, 온도에 따라 빨라짐을 알 수 있었다. 끝으로, 이들 토목합성재료의 초기 및 후기완화시간은 부가변형률 및 온도에 따라 짧아졌다.

• 유변학
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• 제7권3호
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• pp.211-224
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• 1995

묽은 고분자 용액의선형 점탄성과 완화시간 스펙트럼에 대하여 비드수, 유체역학적 상호작용, 배제 부피와 비선형 스프링들의 영향을 비드-스프링 모델을 통하여 연구하였다. Fixman의 모델을 개량하였고, 비선형 스프링개념을 도입한후 선형점탄성에 관한 식들을 유 도하였다. 그중에서 주로 복고 점도의 크기와 위상차에 대한 BSM 파라미터들의 영향을 살 펴보았다. 실험데이터에서 진동수에 따른 위상차의 평평한 부분의 길이로부터 비드수를 Mark-Houwink 식의 지수 값으로부터 유체역학적 상호작용 파라미터를 그리고 fitting 파라 미터로써 배제 부피 파라미터와 비선형 스프링 파라미터의 함수형태로 표현되는 동적 확장 파라미터를 결정할수 있었다. 또한 광산란 실험등으로부터 배제 부피 파라미터를 결정하게 된다면 이로부터 비선형 스프링 파라미터도 결정할수 있음을 알수 있었다. 한편 불연속적인 현태인 BSM의 완화시간 스펙트럼에 미치는 BSM 파라미터들의 영향을 분석함으로써 각 파람터의 효과와 차이점을 분명히 알수 있었다. 본논문에서는 BSM에 비드수, 유체역학적 상호작용 배제 부피 그리고 비선형 스프링 효과를 동시에 적용하는 방법을 제시하였으며 이 방법을 통하여 묽은 고분자 용액의 선형 점탄성 실험 데이터를 정량적으로 설명할 수 있었다.