• Journal of Nuclear Fuel Cycle and Waste Technology(JNFCWT)
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• v.13 no.1
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• pp.55-61
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• 2015

When a radiation detector is applied to the measurement of the radioactivity of high-level of radioactive materials or the rapid response to the nuclear accident, several collimators with the different inner radii should be prepared according to the level of dose rate. This makes the in-situ measurement impractical, because of the heavy weight of the collimator. In this study, an IRIS collimator was developed so as to have a function of controlling the inner radius, with the same method used in optical camera, to vary the attenuation ratio of radiation. The shutter was made to have the double tungsten layers with different phase angles to prevent the radiation from penetrating owing to the mechanical tolerance. The performance evaluation through the MCNP code was conducted by calculating the attenuation ratio according to the inner radius of the collimator. The attenuation ratio was marked on the outer scale ring of the collimator. It is expected that when a radiation detector with the IRIS collimator is used for the in-situ measurement, it can change the attenuation ratio of the incident photon to the detector without replacing the collimator.

• Proceedings of the Optical Society of Korea Conference
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• 2000.02a
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• pp.310-311
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• 2000

Jo Bessel 빔은 무회절 빔으로서 빔이 전파해 가면서 강도 분포의 변화가 없는 빔이다.$^{[1]}$ 이 베셀빔을 구현하기 위해서는 무한대의 크기를 갖는 수렴렌즈를 사용하여야 하기 때문에 완벽한 베셀빔을 구현할 수는 없다. 그러나 원고리형 슬릿$^{[3]}$ , Axicon 및 Computer -Generated Hologram(CGH)을 사용하여 근사적인 Bessel 빔을 만들 수 있다. 본 실험에서는 Negative Branch Unstable Resonator(NBUR) 고리형 Nd:YAG 공진기와 scraper 출력경을 사용하여 원고리형 출력광을 얻으며, 이에 의한 Bessel 빔을 구현 하기 위한 이론적인 배경과 이의 전산시늉을 시도하고, 실험결과와의 비교, 분석하였다. (중략)

• Proceedings of the Optical Society of Korea Conference
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• 2003.02a
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• pp.270-271
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• 2003

lens를 통과하는 두 광선(paraxial ray, marginal ray)이 lens의 축이나 focal plane과 만나는 지점이 서로 일치하지 않을 때, 두 개의 서로 다른 교차점 사이의 거리나 높이를 종, 횡 구면수차 (Lateral, Longitudinal Spherical aberration)이라 한다. 수차의 크기는 lens의 굽어짐 (bending)형태에 따라 달라지는데 3차 근사 lens 공식으로 유도한 식은 다음과 같으며, 그 결과의 그래프는 그림.1 과 같다. (중략)

• Proceedings of the Optical Society of Korea Conference
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• 2003.02a
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• pp.296-297
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• 2003

사회의 정보화가 급속하게 진전됨에 따라 취급해야 할 데이터 양이 증가되면서 정보 저장장치의 고속화, 소형화, 및 대용량화의 필요성이 대두되고 있다. 많은 양의 데이터를 저장하기 위해서는 저장장치의 물리적 디스크 공간이 높은 기록밀도를 가져야 한다. 이를 위한 방법으로 하드디스크 기술과 광자기 디스크 장치(magneto-optical disk drive) 기술을 결합하는 근접장 복합 기록 방법(Near field hybrid recording method)들이 보고 되었다. (중략)

• Proceedings of the KIEE Conference
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• 2001.07d
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• pp.2529-2530
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• 2001

0.24인치 크기의 액정표시소자를 이용하여 10인치 이상의 가상화면을 구현할 수 있는 마이크로 디스플레이를 개발하였다. 본 연구를 통하여 개발된 마이크로디스플레이는 한 쪽 눈으로 화면을 볼 수 있는 형태를 지녔다. 한 개의 비구면렌즈를 설계 및 제작하였고, 페이저 형태 및 head set 형태의 두 가지 모델을 제작하였다.

• Proceedings of the KAIS Fall Conference
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• 2008.05a
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• pp.273-274
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• 2008

어안 렌즈 카메라로 촬영한 어안 영상은 화각이 일반 카메라 영상보다 크다. 반면 영상의 피사체 왜곡이 커서 사용자의 인지에 자연스럽지 못하므로 원근 영상으로 변환하여 사용하는 것이 일반적이다. 본 논문에서는 선형 스케일링을 이용한 어안 영상의 원근 영상 변환 방법을 제안하였다. 선형 스케일링을 적용한 결과 영상에서 크기 왜곡과 기하학적 왜곡을 감소되는 장점을 보였다.

• Proceedings of the Optical Society of Korea Conference
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• 2003.07a
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• pp.264-265
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• 2003

광 회절한계를 극복한 기록밀도 향상 기술로 대두된 근접장 응용 정보저장기술은 차세대 광 정보저장의 핵심기술로 간주되고 있다. 근접장을 응용한 기술에는, 근접장 헤드구조의 관점에서, 근접장 효과 렌즈(SIL), 탐침형, 미소구멍레이저, 안테나 구조 등 나노크기 Aperture를 가지는 구조 등이 있다. 그러나 각각의 근접장 헤드구조에 적합한 특히, 탐침형 근접장 방식에 적합한 근접장 매체에 대한 활발한 연구는 아직 진행되고 있지 않다. (중략)

• Proceedings of the IEEK Conference
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• 2003.07e
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• pp.1895-1898
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• 2003

양안 입체 TV 에서는 3 차원 카메라의 시점거리에 따라 눈의 편안함과 3 차원 효과 사이에 대차 관계가 존재한다. 일반적으로 카메라 사이의 거리가 인간의 동공 사이의 거리인 65㎜ 일 때 최적의 효과를 낸다고 한다. 그러나 일반적인 방송용 화질의 상용 카메라는 렌즈 크기가 크기 때문에 이 거리를 맞춘 3 차원 카메라를 제작하기는 매우 어렵다. 그래서 보기 편한 양안입체 영상을 제공하기 위해서는 스테레오 카메라에서 얻은 영상을 조작하여 원하는 가상 시점에서의 영상으로 만들어 줄 필요가 있다. 본 논문에서는 먼저 적응적 다중 창틀 정합을 이용한 계층적 변이 추정을 사용하여 변이 지도를 추출하고, 이것을 이용하여 가상 시점에서의 영상을 합성했다. 다양한 스테레오 영상을 이용한 실험을 통해 제안된 기법의 타당성을 확인하였다.

• Journal of Korean Ophthalmic Optics Society
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• v.18 no.4
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• pp.509-517
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• 2013

Purpose: The purpose of this study is developing the 2.6 ${\times}$ optical scope with a Abbe-K$\ddot{o}$nig prism. Methods: First, considering the size of the effective aperture and the focal length of the objective lens, we designed an Abbe-K$\ddot{o}$nig prism. Next, we calculated the optical and geometric distances of Abbe-K$\ddot{o}$nig prism designed in this way. After allocating the focal length of the objective lens and the eyepiece lens so as to satisfy the magnification and optical effective distance of the entire system by using this calculation result, we completed the entire system by optimizing this optical system. Results: We were able to complete the optical scope of about 2.6 ${\times}$ magnification by designing an objective lens with a focal length of 63.13 mm which was composed of two pieces, an eyepiece with a focal length of 24.3 mm which was composed of four pieces, and an Abbe-K$\ddot{o}$nig prism with a face length 11.5 mm. Conclusions: We designed and fabricated an optical scope with 2.6 ${\times}$ magnification employing an Abbe-K$\ddot{o}$nig prism. Then, this system became the compacted optical system with a barrel diameter of 31 mm, characterized by an effective aperture of 12.0 mm and an effective optical barrel length of 103 mm and a resolution of 200 cycles/rad at 50% MTF criterion within the half viewing field angle of $6.42^{\circ}$.

• Journal of the Institute of Electronics and Information Engineers
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• v.51 no.4
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• pp.181-190
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• 2014

The underwater acoustic lens system is one of the systems getting high-resolution images on the seafloor by the beam forming method using acoustic lens. The beam forming using acoustic lenses reduces complexity and driving power. When receiving an incoming beam with the acoustic lens array, beam pattern analysis and arrangement problem of the array sensor must be addressed. Introducing SIR (Signal to Interference Ratio), the relationship among sensor interval, beam pattern and image quality would be analyzed. Generally if the sensor interval getting wider, the less effect of the side lobes makes SIR high. If the amplitude of a side lobe is high, SIR is generally getting low. The type of the apodization function changes the width, shape and amplitude of both main lobe and side lobes. Thus an appropriate apodization function can improve SIR. In this paper, SIR is stable at the sensor interval of 13mm with 0-10dB, which is not high relatively. By applying the Chebyshev function, the SIR becomes 80dB over the sensor interval of 37 mm or higher. The Hann and triangular functions demonstrate better SIR when the sensor interval becomes narrower.