• Electrical & Electronic Materials
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• v.5 no.4
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• pp.439-445
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• 1992

최근 광자기 기록매체로 주목받고 있는 RE-TM계 비정질 박막을 T $b_{x}$ (F $e_{0.9}$ $Co_{0.1}$)$_{100-x}$ (x=14, 17, 20, 23, 27[at%])의 조성비를 갖는 모합금을 만든후 진공증착방법으로 합금박막을 제작하였다. 각시료의 조성에 따른 자기광학효과를 알아보기 위하여 80K부터 600K에서 포화자화( $M_{s}$ )와 보자력( $H_{c}$)에 대한 온도의존성과 자기이방성상수(Ku), Polar Kerr 이력곡선을 측정하였다. 또한 Curie 온도 근처에서 열처리 시간에 따른 자기 토크 곡선의 변화를 분석 함으로써 합금박막 표면의 산화정도를 정성적으로 평가할 수 있었다. 실험결과 T $b_{22.72}$(F $e_{68.78}$ $Co_{8.5}$)인 시료가 상온에서 8.4KOe의 보자력을 가졌으며 T $b_{x}$(x=23[at%])인 경우가 가장 큰 수직자기이방성을 나타냈다. Polar Kerr 이력곡선은 Tb함량 x=25~26[at%]에서 부호가 반전됨을 알 수 있었다.다.다.다.

• Proceedings of the KIEE Conference
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• 1999.07g
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• pp.3123-3125
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• 1999

광기록 저장매체의 기록밀도가 더욱 올라가면서 현재 콤팩트디스크나 DVD(Digital Versatile Disc)에 사용되고 있는 d=2인 코드보다는 검출성능이 좋은 d=1인 코드에 대한 관심이 점점 높아지고 있다. 광기록 저장매체에 사용할 수 있는 코드가 갖추어야할 중요한 제한조건으로는 코드열의 전력밀도가 저주파에서 충분히 억압될 수 있어야 한다는 것이다. 광자기디스크나 하드디스크에서 사용된 적이 있는 (1.7)코드는 코드자체로서 DC억압능력을 갖고있지 않다. DC를 억압시키기 위해 보통 부가비트를 일정간격으로 삽입하거나 싱크를 이용하게 되는데 이와 같은 방법으로는 충분한 DC억압이 어렵거나 기록밀도를 올리는데 불리한 원인이 된다. 본 논문에서는 코드열 자체로서 DC억압능력을 갖고 있는 코드워드의 생성방식과 변조 알고리즘을 RLL(1,8)인 경우를 예로 제시하였다. 또한 본 논문에서 제시한 코드의 성능에 대한 검증으로 기존의 RLL(1,8)코드(1)와 본 논문에서 제시한 코드에 4%이하의 부가비트를 삽입하여 DC억압을 수행한 뒤 동일한 기록밀도에서 DC억압성능을 비교하였을 때 저주파 대역에서 $1^{\sim}5dB$이상의 개선효과가 있었음을 확인하였다.

• Journal of the Korean Magnetics Society
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• v.3 no.1
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• pp.48-55
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• 1993

We report the photoemission (PES) studies for the Co/Pd multilayter. The Co 3d PES spectrum of Co/Pd exhibits two interesting features, one near the Fermi energy, $E_{F}$, and another at ~2.5 eV below $E_{F}$. The Co 3d peak near $E_{F}$ of Co/Pd is much narrower than that of the bulk Co, consistent with the enhanced Co magnetic moment in Co/Pd compared to that in the bulk Co. The Co 3d feature at ~-2.5 eV resembles the Pd valence band structures, which suggests a substantial hybridization between the Co and Pd sublayers. The Co 3d PES spectrum of Co/Pd is compared with the existing band structures, obtained using the local spin density functional calculations. A reasonable agreement is found concerning the bandwidth of the occupied part of the Co 3d band, whereas a narrow Co 3d peak near $E_{F}$ seems not to be described by the band structure calculations.