• 한국세라믹학회지
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• 제34권2호
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• pp.139-144
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• 1997

결정학적으로 T' 구조인 Nd2-xCexCuO4-$\delta$ 회토류 구리산화물 초전도체는 지금까지 매우 복잡한 미세구조를 지닌 것으로써 잘 알려져 있다. 이 구리산화물 초전도체가 초전도 특성을 띠려면, Nd3+ 이온이 Ce4+ 이온에 의해 소량 치환되고 동시에 산소환원이 필요하다. 본 연구에서는 투과전자현미경의 수렴성 전자회절(CBED)패턴을 이용하여 Nd2-xCexCuO4-$\delta$ 의 Ce 미량 첨가와 미량의 산소환원에 따른 결정구조의 전이 발생 여부에 관하여 고찰하였다. 세 가지의 서로 다른 시편 Nd2CuO3,Nd1.85Ce0.15CuO4 와Nd1.85Ce0.15CuO3.965을 고상소결에 의하여 만들어 이들 각각 시편에 대한 CBED패턴을 주사투과전자현미경(STEM)으로 관찰하였다. 그리고 실험에 의하여 얻은 이들 HOLZ선들과 컴퓨터 계산에 의해 그려진 이론적인 HOLZ선들과 비교하는 방법에 의하여 Nd1.85Ce0.15CuO4의 격자상수를 구하였다.

• 한국재료학회지
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• 제6권2호
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• pp.133-137
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• 1996

본연구에서는 n-type 세라믹 초전도체인 Nd2-xCexCuO4상의 산소함량에 따른 \ulcorner기적저항의 변화를 고찰하고자 하였다. 일반적인 소결과 어닐링과정을 결쳐 제조된 Nd1.85Ce0.15CuO4-x 시편을 여러 온도와 산소분압의 분위기하에서 어닐링시킴으로써 산소의 함유량이 다른 시편들을 준비하였고 각각의 시편의 산소함량은 TGA(Thermogravimetric Analysis0에 의해 측정하였다. Nd1.85Ce0.15CuO4-x시편의 전기적 저항 측정은 표준 4-탐침방법을 이용하여 액체헬륨을 주입시켜 상온으로부터 4K까지 측정하였다. Nd1.85Ce0.15CuO4-x시편의 산소함량, 3.96$\leq$4-x$\leq$4.0의 범위에서 전기적저항을 측정한 결과 초전도특성이 나타나기 시작한 임계산소함량은 4-x=3.990이었고 이때의 임계온도 Tc=12K이었다. 또한 임계온도, Tc는 산소함량 4-x=3.96에서 24K로 측정되었다. 특이할 만한 현상은 CuO/Cu2O 열역학적 상전이가 일어나는 조건이 Nd1.85Ce0.15CuO4-x 시편의 초전도가 일어나는 임계와 일치하였다. 즉, Cu2O가 안정한 영역에서는 초전도특성이 나타났고 CuO가 안정한 영역에서는 초전도특성이 나타나지 않았다.

• Journal of Magnetics
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• 제3권2호
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• pp.39-40
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• 1998

Normal state EPR signals have been studied for the n-type$ high-T_c$ superconductors $Nd_{1.85}Ce_{0.15}CuO_{4-x} and Nd_2CuO_{3.6-x}F_{0.4-y}.$ Since EPR signals were observed only in quenched non-superconducting samples and were absent in furnace-cooled samples, our results suggest that no normal state EPR signals come from pure phase n-type hihg-Tc superconductors. Our observation is consistent with previously reported absence of nomal state EPR signals in the p-type high-Tc superconductors.

• 한국초전도ㆍ저온공학회논문지
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• 제16권1호
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• pp.1-5
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• 2014

We calculated the resonance tunneling energy band in the BCS gap for Type-II superconductor in which periodic potential is generated by external magnetic flux. In this model, penetrating magnetic flux was assumed to be in a fixed lattice state which is not moving by an external force. We observed the existence of two subbands when we used the same parameters as for the $Nd_{1.85}Ce_{0.15}CuO_X$ thin film experiment. The voltages at which the regions of negative differential resistivity (NDR) started after the resonant tunneling ended were in a good agreement with the experimental data in the field region of 1 T - 2.2 T, but not in the high field regions. Discrepancy occurred in the high field region is considered to be caused by that the potential barrier could not be maintained because the current induced by resonant tunneling exceeds the superconducting critical current. In order to have better agreement in the low field region, more concrete designing of the potential rather than a simple square well used in the calculation might be needed. Based on this result, we can predict an occurrence of the electromagnetic radiation of as much difference of energy caused by the 2nd order resonant tunneling in which electrons transit from the 2nd band to the 1st band in the potential wells.