• 한국광학회지
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• 제4권1호
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• pp.66-72
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• 1993

파장이 $1.053{\mu}m$에서 연속 발진하는 Nd:YLF 레이저에, 비선형 매질로서 단일모드 광섬유를 이용한 외부 공진기를 연결하여 additive-pulse mode-locking(APM)된 펄스를 얻었다. APM 펄스의 펄스폭은 4.5 ps이며 평균 출력은 1.5W이다. APM 펄스를 광섬유와 회절격자쌍을 이용하여 peak power가 17 kW인 210 fs의 극초단 펄스로 압축하였다.

• 한국광학회지
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• 제1권1호
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• pp.40-45
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• 1990

반도체 실리콘은 띠간격 근처의 에너지를 갖는 광자를 흡수하여 생성된 전자-정공쌍에 의해 굴절률이 비선형적으로 변하며 이에 따라 입사한 광펄스를 변조시킨다. Finesse가 큰 실리콘 Fabry-Perot 간섭계를 형성할 때, 이를 투과하는 광펄스가 실리콘의 굴절률을 변화시켜 스스로 간섭계의 보강간섭조건을 만족시킴으로써 반치폭이 1/5까지 축약되는 현상을 관측하였다. 그리고 관측된 결과는 수치해석으로 구한 결과와 잘 일치하였다.

• 대한전자공학회:학술대회논문집
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• 대한전자공학회 2002년도 하계종합학술대회 논문집(4)
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• pp.393-396
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• 2002

In this paper, we present a new method for generating a set of complementary sequences that can be simultaneously transmitted and yet compressed into a short pulse on reveive, and its application to ultrasound imaging. This new complementary sequences can be designed based on a filter bank theory. The new complementary sequences can be used to improve the SNR of ultrasound imaging without sacrificing the spatial resolution and frame rate, compared to conventional pulse-echo imaging. Computer simulations are performed to verify the proposed method.

• 대한의용생체공학회:의공학회지
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• 제23권1호
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• pp.61-72
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• 2002

본 논문에서는 펄스 압축 방식을 사용하여 기본주파수 성분을 효과적으로 제거하는 새로운 고조파 영상 기법을 제안한다. 제안된 기법에 의한 시스템은 가중 쳐프 신호를 송신하고 각 어레이 소자에 수신된 RF 샘플은 송신신호의 고조파 성분에 정합된 상관기를 통과함으로써 고조파 성분만을 선택적으로 펄스 압축한다. 이 때. 기본주파수 성분과 고조파 성분의 상호상관 값은 -50㏈ 이하로 억제하였다. 제안된 기법은 한번의 송수시 과정으로 기본주파수 성분을 효과적으로 제거하여 프레임 율이 기존의 펄스 반전 방식보다 우수한 방식과 우수한 해상도와 신호 대 잡음비 (SNR : Signal to Noise Ratio)를 갖는 고조파 영상을 구현하기 위해 펄스 반전을 적용한 후 펄스 압축을 수행하는 방식으로 구성된다 일반적인 펄스 송신 방식에서는 고조파 성분은 송신음압의 크기가 어느 임계값 이상이 되면 더 이상 증가하지 않고 포화되기 때문에 SNR이 제한되는 단점이 있다. 그러나 제안된 기법은 송신 가중 쳐프 신호의 길이를 늘림으로써 고조파 영상의 SNR을 임의로 증가시킬 수 있다 새로운 시스템의 성능을 컴퓨터를 이용한 모의실험과 실제실험을 통하여 검증하였다

• 한국광학회지
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• 제10권1호
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• pp.58-63
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• 1999

광반도체 증폭기를 이용하여 $1.5\mu\textrm{m}$파장 영역에서 발전하는 조화 모드 록킹된 10GHz 고리형 반도체-광섬유 레이저를 구현하였다. 레이저 펄스폭은 13~18ps이고, 파장 선폭은 0.4~0.6nm이며, 양으로 주파수 처핑되었다. 2km 길이의 표준단일 모드 광섬우를 이용하여 4dBm의 평균 출력을 갖는 레이저 펄스를 광섬유의 군분산 보상에 의해 펄스폭을 최대 6.8ps까지 압축시켰다.

• 한국항공운항학회지
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• 제15권1호
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• pp.1-10
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• 2007

When detonation is occurred, the working fluid is compressed itself, though there are no other devices that compress the fluid. As a result, an engine which uses detonation for a combustion process doesn't need moving parts so that the engine can be lighter than other engines ever exist, and such an engine is often referred to as a pulse detonation engine. Since using detonation has higher performance than using deflagration, many studies have been attempting to control and analyze the engines using detonation as combustion. The purpose of this study is to analyze the hybrid cycle which is consisted of Brayton and Pulse Detonation Engine cycle. At first, we set the theoretical basis of detonation analysis, and after that we consider two hybrid cycles; a turbojet hybrid cycle and a turbofan hybrid cycle. The more energy released, the higher detonation Mach number the detonation wave has. In general, a cycle which has a detonation process has higher performances but thermal efficiency of hybrid turbofan engine.

• 한국광학회:학술대회논문집
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• 한국광학회 2009년도 동계학술발표회 논문집
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• pp.361-362
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• 2009

High-order harmonics from gaseous atoms driven by an intense femtosecond laser pulse can form an attosecond pulse train. By selecting suitable harmonic generation conditions, the harmonic spectrum can be broad enough to form sub-hundred attoseconds. One serious limitation, however, comes from the inherent attosecond chirp originating from the harmonic generation process. We have proposed to compensate for the positive attosecond chirp by making use of negative group delay dispersion of a metallic x-ray filter or a gaseous medium. We generated 240-as pulses from neon and compressed them to 60 as after propagating through argon, close to the transform-limited duration of 47 as.

• 한국군사과학기술학회지
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• 제9권3호
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• pp.95-100
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• 2006

The pulse compression technique using Linear FM signal is commonly used for improving the performance of both the detection range and range resolution in radar system. In general, the compressed LFM waveform has relatively large sidelobe level which may prevent a target from being detected when strong jammer or clutter signal is near the target signal. In this paper, we propose a new weighting method which uses the square-root weight to suppress the sidelobe level. Typical applications are missile seekers and tracking radar systems where target tracking range is available prior to the signal processing. By computer simulation, we show that the performance of the proposed method is better than that of the conventional weighting methods in terms of sidelobe suppression.

• 대한전기학회논문지
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• 제33권3호
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• pp.106-111
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• 1984

Prebreakdown current pulses arising from avalanche growth in SF6 were recorded under static uniform field at pressures up to about 400kpa. At pressures less than 100kpa the current pulses consist of the electron component observed as the fast rise of current, the negative ioncomponent which is superimposed, and the positive ion component comprising the tail of the pulse. The values of positive ion drift velocity were measured from the present pulse data. At pressures in excess of about 100 Kpa the pulse shapes becam distorted such that quantitative analysis was no longer possible, and did not indicate the action of any photosecondary process at the cathode. Breakdown appers to result from the seperate development of single avalanche.

• 한국광학회:학술대회논문집
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• 한국광학회 2008년도 하계학술발표회 논문집
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• pp.157-158
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• 2008

High-order harmonics from gaseous atoms driven by an intense femtosecond laser pulse can form an attosecond pulse train. By selecting suitable harmonic generation conditions, the harmonic spectrum can be broad enough to form sub-hundred attoseconds. One serious limitation, however, comes from the inherent attosecond chirp originating from the harmonic generation process. We have proposed to compensate for the positive attosecond chirp by making use of negative group delay dispersion of a metallic x-ray filter or a noble gas. We generated 241-as pulses from neon and compressed them to 106 as after propagating through argon, close to the transform-limited duration of 98 as.