• Journal of the Korean Society of Propulsion Engineers
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• v.2 no.1
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• pp.1-12
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• 1998

Industrial ejector system is a facility to transport, to compress or to pump out a low pressure secondary flow by using a high pressure primary flow. An advantage of the ejector system is in its geometrical simplicity, not having any moving part, compared with other fluid machinery. Most of the previous works have been performed experimentally and analytically. The obtained data. are too insufficient to improve our current understanding on the detailed flow field inside the ejector. In order to provide more comprehensive data on this ejector flow field, two-dimensional computations using Reynolds-averaged Navier-Stokes equations were performed for a very wide range of operating pressure ratio of the supersonic ejector with a secondary throat. The current results showed that the supersonic ejector system has an optimum pressure ratio for the secondary flow total pressure to be minimized. The numerical results clearly revealed the shock system, shock/boundary layer interaction, and secondary flow entrainment inside the supersonic ejector.

• Journal of the Korean Society of Propulsion Engineers
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• v.4 no.4
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• pp.1-8
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• 2000

For the purpose of a cost effective design of practical subsoni $c^ersonic ejector systems, an experiment was carried out using a superheated steam as a primary driving flow. The superheated steam jet was produced by several different kinds of subsonic and supersonic nozzles. The secondary flow of atmospheric air inside a plenum chamber was drawn into the primary steam jet. The vacuum performance of the plenum chamber was investigated for a wide range of the ejector operation pressure ratio. The result showed that the static pressure of the mixed flow at the ejector throat is only a function of the ejector operation pressure ratio, regardless of the primary nozzle type employed.ed.

• Journal of the Korean Society for Precision Engineering
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• v.18 no.5
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• pp.147-156
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• 2001

본 연구에서는 칩 캡슐화 성형 공정 중의 패들 변형을 해석하기 위한 방법론이 연구되었다. 헬레쇼오 근사 모델에 근거한 유한요소법이 칩 캐비티에서의 유동 해석을 위해 사용되었다. 리드 프레임 상의 구멍을 통한 통과 유동해석을 위한 근사모델이 제안되었다. 본 연구에서 제시된 해석모델에 의해 계산된 값과 실험 값은 잘 일치하였다. 유동해석을 통하여 리드프레임과 패들에 의해 경계를 이루고 있는 상, 하 캐비티간의 압력차가 계산되었다. 최종적으로 패들 변형이 압력차 계산 값을 이용하여 계산되게 된다.

• Nuclear Engineering and Technology
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• v.18 no.3
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• pp.183-193
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• 1986

Full scale HDR containment experiment series pointed out that the previous containment analysis models have a number of shortcomings. One of them is on the calculational model of short term (0~2sec) pressure difference. The pressure differences between subcompartments are dependent on the flow rate, fluid density, head loss coefficient, and flow area ratio. It, however, is not known that any of them is largely attributed to the disagreement of pressure difference between the measured and the calculated values. In this study, the head loss coefficients are expressed with another form to improve the analytic model. The pressure and the pressure difference are evaluated by using COMPARE code with new correlation, and the results show better agreements with experimental values for V.42 test, but overestimate the measured values for V, 43 and underestimate for V.44.

• Journal of the Korean Vacuum Society
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• v.5 no.4
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• pp.284-291
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• 1996

We have implemented a fast pressure control system for the transport chamber of a high vacuum cluster tool for advance semiconductor fabrication and evaluated its performance. To overcome the typically slow response of mass flow controllers, the modified experimental method is used very effectively to optimize the pressure control procedure. We successfully obtained quite fast pressure control by adjusting the starting time and eht tuning constants by the Ziegler-Nichols method. In the transport pressure $10\times 10^{-5}$ torr, actual pressure control starts from 4 sec after an initial gas load of 2.1 sccm. As a result, optimum conditions for the tuning constants are the rise rate of 0.02 torr/sec, the lag time of 0.15 sec, and the sampling period of 0.5 sec. Then the settling time is about 9 sec within about $\pm$0.5% for the referenced value. This settling time is enhanced above 75 percents in comparison with conventional experimental method. To account for the experimental effects observed, a theoretical model was developed. This experimental result has a tendency to fit with the theoretical result of $\omega$=-1.0.

• Journal of Ocean Engineering and Technology
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• v.10 no.3
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• pp.44-49
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• 1996

후방계단(backward facting step) 주위의 난류 유동 특성을 수치 해석을 통해 파악하고자 하였다. 지배방정식은 2차 정도의 유한 차분 기법으로 이산화하였으며 비교차격자계를 사용하여 양해법으로 계산하였다. 난류 모형으로는 이층 모형(two-layer)을 사용하였고 압력 Poisson 방정식을 이용하여 압력과 속도를 연성 시켰다. Re=44,000인 경우에 대해 계산 결과로 부터 후방 계단 뒤의 속도 벡터, 유선, 압력 및 속도 분포, 재부착 길이(reattachment length)등의 실험치와 비교하였다. 본 계산에 사용한 수치 해석 기법은 박리등이 포함된 복잡한 난류 유동 현상을 잘 재현할 수 있음을 확인할 수 있었다.

• Journal of Energy Engineering
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• v.4 no.3
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• pp.420-428
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• 1995

현재 사용하고 있는 액화천연가스 기화기는 관내부로 -162$^{\circ}C$의 액화가스가 흐르고, 관외부로 발전소 증기응축기 출구에서 배출된 20~3$0^{\circ}C$의 해수를 흐르도록 하여, 두 유체사이의 온도차로 기화시키는 간접접촉방식 열교환기가 사용되고 있다. 그러나 간접접촉방식 열교환기는 두 유체사이의 큰 온도차로 인한 금속재료의 피로현상과 해수의 염분에 의한 재질의 부식 및 미생물 부착 등의 원인으로 열전달효율이 저하되고 있다. 따라서 본 연구는 관을 중간매체로 하는 간접접촉식 열교환기대신 액화천연가스와 기화용수인 물을 직접접촉시키는 방법으로 이용하여, 위와 같은 문제점들을 근본적으로 해결하려 한다. 본 실험에서는 기화기내의 수위 500 mm와 물의 유량 10 l/min을 일정하게 고정시키고, 액화천연가스의 유량 0.12 ㅣ/min, 0.36 l/min, 0.6 l/min, 기화기내의 압력을 100 kPa, 300 kPa, 500kPa로 변화시키면서 기화기내의 기포, 온도분포, 급팽창현상, 동결현상 및 기화후 수분함유량등의 비등특성을 규명하였다. 실험결과 기화기내의 압력이 증가할수록 기포는 작고 균일한 분포를 이루고, 폭발적인 급팽창현상은 일어나지 않았다. 또한 동결현상은 액화천연가스의 기화를 방지하지 못하였으며, 기화된 천연가스내의 수분함유량 몰%는 압력과 유량이 증가함에 따라 감소하는 경향을 보이고 있다.

• Fire Science and Engineering
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• v.17 no.2
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• pp.43-49
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• 2003

For the inert gases of Ar, $N_2$and $CO_2$, the empirical equations of the gas mixture were correlated in terms of saturated pressure, density and viscosity. They were obtained by regression analysis based on the mixing rule. The empirical equation of saturated pressure was assumed as the first order function of temperature. The empirical form of density was expressed as compressibility factor and saturated pressure while the empirical equation of viscosity was formulated as a power function of temperature. This empirical equations of the physical properties were obtained in the composition of Ar, $N_2$and $CO_2$, 40/50/10(mol. %).

• Proceedings of the Korea Water Resources Association Conference
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• 2009.05a
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• pp.1637-1641
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• 2009

본 연구는 막공정을 이용하는 수처리기술에 있어서 최대 난점 중의 하나인 fouling 현상을 억제하기 위하여 여과방향의 반대방향에서 여과수를 지속적으로 분사하여 줌으로써 여과와 세정이 동시에 일어나는 동시세정방식을 평가하기 위한 것이다. 실험은 성균관대학교 환경플랜트 내에 pilot 실험지를 조성하여 실시하였으며, 실험원수는 오수처리방류수를 저류하는 연못수와 오수원수를 혼합하여 농도를 조절한 후에 저농도와 고농도 조건에서 실험을 실시하였다. 저농도 조건(SS 10$\sim$20 mg/L)에서는 연못의 HRT를 고려하여 일일 5시간 씩 8일간 가동하였고, 고농도 조건(SS 200 mg/L 이상)에서는 8시간씩 가동하였다. 저농도의 경우에는 가동기간 중 배수가 일어나지 않았고, 일일 운전 종료 후 유지관리를 위한 강제배수만 실시하였다. 고농도에서는 초기에 배수가 짧은 term으로 자주 일어났지만, 20분 이상의 비교적 긴 여과지속시간을 유지하였고 유입수 농도가 낮아지면서 배수타임이 점점 늘어나는 경향을 보였다. 이러한 결과는 동시세정방식에 의한 여과기술에 있어 유입수 농도가 fouling 발생빈도에 크게 영향을 미친다는 것을 의미하며, $5\;{\mu}m$의 미세막에서도 고농도 운전이 가능하다는 사실을 보여준다. 동시세정방식은 Rum Filter의 fouling을 억제하고 지속적인 운전을 가능하게 해주는 핵심기술이다. 세정 시 세정압력설정은 매우 중요한 운전인자 중 하나인데, 세정압력이 너무 클 경우에는 소요되는 동력이 많아져 효율적인 설계 및 운전에 장애요인이 될 수 있고, 너무 낮을 경우에는 세정이 제대로 되지 않고 여과막 내부와 외부의 압력차를 크게 가져와 배수타임이 빨라지는 결과를 초래한다. 따라서 적절한 세정압력을 파악하고 설정하기 위하여 세정압력을 변화시켜가면서 이에 따른 차압의 변화를 관측하여 보았다. 여과막의 공극과 세정압력에 변화를 주면서 실험을 한 결과, 세정압력이 커지면 여과막에 작용하는 부하가 약간 증가하는 것으로 나타났지만, 그 차이가 $0.02\;kg_f/cm^2$으로 나타나, $4.0\;kg_f/cm^2$ 이상의 세정압력에서 적용이 가능한 것으로 나타났다. 또한, 유입유량을 설정하기 위하여 $4.5\;kg_f/cm^2$의 세정압력을 유지한 상태로 유입유량을 점진적으로 증가시키면서 압력의 변화를 관측하였다. $5\;{\mu}m$에서는 180 LPM 및 200 LPM에서, $8\;{\mu}m$에서는 200 LPM에서 자체적으로 설정한 배수차압 상승분인 $0.1\;kg_f/cm^2$를 초과한 것으로 나타났고, $10\;{\mu}m$ 이상에서는 모두 200 LPM이상 처리해도 배수압력에 걸리지 않는 것으로 나타났다. 이러한 결과는 현재 본 시스템에 적용하고 있는 유입유량 기준치를 2배 이상 상회하는 결과로서 추가적인 실험을 통하여 기존 여과기술보다 여과지속시간이길고, 여과 flux가 높은 기술을 개발할 수 있을 것으로 판단된다.

• Nuclear Engineering and Technology
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• v.25 no.3
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• pp.413-423
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• 1993

This paper reports an experimental study of direct containment heating (DCH) which would occur if the primary system pressure is still high at the time of vessel breach during a light water reactor core melt accident. The experiments were conducted in 1/30-scale cavity models of Kori unit 1 and 2 and Young Kwang unit 3 and 4 nuclear power plants. One 1/20-scale model of the Kori plant was also used to investigate the scaling effect. The primary variables in the experiments were initial vessel pressure, vessel breach size and cavity geometry. It is observed that higher initial pressure and larger breach size enhance the melt dispersal fraction. Also, the cavity geometry appears to affect the dispersal rate greatly. A simple correlation of melt dispersal fraction is proposed in terms of nondimensional effective period. This correlation shows good agreement with the present experimental data, the KAIST data and the BNL data.